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物理所在铜氧化物高温超导体中直接观察到费米口袋
发布时间:2021-10-10 12:42编辑:家电维修网阅读:( )字号: 大 中 小
1986年铜氧化物高温超导体的发明对凝结态物理提出了很多基础性而又极具离间性的紧急题目。铜氧化合物高温超导体的母体为反铁磁绝缘体,跟着载流子的引入,它渐渐演变为金属和超导体。考虑发明,正在掺入少量载流子的欠掺杂区域,高温超导体浮现出的一系列奇妙的寻常态(超导温度Tc以上)性子,显著偏离经典的金属表面--朗道费米液体表面。一个尤为奇妙的局面是正在欠掺杂区域”赝能隙”的存正在。正在古板超导体中,超导能隙(翻开电子对所必要的能量)只要正在资料进入超导态(Tc以下)才翻开。但正在铜氧化物高温超导体的欠掺杂区域,正在Tc以上必然的温度边界,尽量资料还没有超导,依然有所谓的赝能隙翻开。解析欠掺杂区域的奇妙物性,极端是赝能隙的性子及其与超导电性的相合,对解析高温超导机理具相要害的效力。
高温超导体的母体正在掺入少量载流子后的欠掺杂区域,费米面应拥有什么样的拓扑样子?这是解析高温超导体奇妙物性的最根基的题目,也是20多年来正在表面和尝试两方面不断争议一直的紧急题目。正在表面上,差异的表面框架对费米面的拓扑样子给出千差万其它预言。如有的以为也许变成大的费米面,有的以为该当变成费米弧(Fermi arc),有的则以为该当变成费米口袋(Fermi pocket)。正在尝试上,差异的尝试技巧获得的结果也不相仿。 如近期的一系列量子振荡尝试表白正在欠掺杂样品中也许存正在费米口袋。角区别光电子能谱(ARPES)动作对费米面可能举行直接丈量的尝试技能,获得的结果都是援帮费米弧的图像。
图1显示的是采用真空紫表激光角区别光电子能谱测得的欠掺杂Bi2201高温超导体的费米面(图1a) 及相应的能带布局(图1b-f)。 图1中除了强信号的主费米面LM表,还寓目到别的3个弱费米面。此中,费米面LP与主费米面LM交友,变成一个封锁的费米面--即费米口袋。通过留神的尝试和领悟,可能扫除LP费米面是由非本征身分惹起的也许性。 况且LP的信号强度不到主费米面LM的1/20。 以是,真空紫表激光角区别光电子能谱仪的高精度和高数据质料,对能寓目到费米口袋起着紧急的效力。
费米口袋浮现出极端的掺杂依赖相合。图2显示的是4种差异掺杂的Bi2201样品测得的费米面。此中前3个样品为欠掺杂样品,超导转折温度辨别为3K(图2a),18K (图2b)和26K(图2c),第4个样品为最佳掺杂(图2d)。可能看出,费米口袋正在最佳掺杂样品中没有显露(图2d),而正在重欠掺杂的样品中也没有寓目到(图2a)。费米口袋只正在欠掺杂区域,妥善的掺杂边界才显露 (图2b和2c)。
图3.Bi2201超导体(Tc=18K)中费米口袋和费米弧的共存。图3a显示的是超导态的费米面。图3 b和3d则辨别显示的是沿着主费米面LM和费米口袋LP上的光电子能谱弧线f显示的是寻常态的费米面及相应的光电子能谱弧线g-j)。
一个尤为怪异的局面是费米口袋和费米弧的共存。图3显示的是正在超导温度以上(图3上半个别)和以下(图3下半个别)辨别测得的费米面以及费米面上对应的光电子能谱弧线,由此可能得到能隙的新闻。由图3c和3e可能看出,正在超导温度以下,主费米面LM和费米口袋LP上都变成了各向异性的超导能隙。但正在超导温度以上的寻常态,由图3h和3j可能看出,费米口袋LP上的能隙已隐没,但主费米面LM只正在节点区域的能隙隐没,而正在远离节点迫近反节点区域能隙照旧存正在。图3f中以紫色实心圆点显示正在费米口袋LP和主费米面LM上能隙隐没的区域,由此可能看出,主费米面上的无能隙区域(费米弧)的长度,看来要比费米口袋长。这就变成了一个趣味的费米口袋(无能隙LP和个别无能隙LM变成的封锁费米面)和费米弧(主费米面LM上的无能隙区域)共存的局面。
尝试寓目到的费米口袋为空穴型,它的面积巨细与样品的掺杂浓度相对应(图2i)。这些结果,加上费米口袋正在布里渊区中的地点(图2i)以及怪异的掺杂演变(图2),对确立欠掺杂区域费米面的样子,检修已有的各类表面供应了紧急的新闻。对尝试寓目到的费米口袋的变成机理,有些表面明晰不符。基于P. W. Anderson最初提出的共振价键表面(RVB)的唯象表面,正在几个紧急的方面和尝试寓目到的费米口袋契合较好,但仍有不相仿之处。 正在寻常态费米口袋和费米弧的共存,则是目前表面所有没有估计到的新的景遇以是,该考虑结果对解析高温超导体奇妙寻常态的的性子、检修和修筑新的表面,拥有紧急的饱动效力。
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